Question

Две тонкие концентрические сферы имеют заряды 40 нKл и 50 нКл, равнораспределенные по поверхности. Найдите силу, действующую на точечный заряд 10 нКл, находящийся вне этих сфер на расстоянии 9 см от их центра.

Answer 1

1. Уточним условие задачи:
Заряд первой сферы Q1 = +40 нКл
Заряд второй сферы Q2 = +50 нКл

2. План решения:
1) Выясним структуру поля, создаваемого сферами.
2) Найдём напряжённость электрического поля, которое создают сферы в точке размещения заряда.
3) Вычислим силу, действующую на пробный заряд q = +10 нКл по формуле F = qE

3. Ход решения
1) Структура поля. Симметрия задачи.
В электростатике существует, так называемая, теорема о единственности решения. Эта теорема утверждает, что если однозначно задана объёмная плотность зарядов (в том числе точечные, линейные и поверхностные заряды), а так же потенциалы на проводниках, то задача о нахождении электростатического поля и потенциала имеет единственно решение.
В нашем случае заряды равномерно "размазаны" по поверхности сфер, т.е. можно считать что задана равномерная поверхностная плотность заряда. Если мы зафиксируем центр сфер, а потом начнём как угодно вращать их, то распределение зарядов не изменится, а значит при произвольном повороте системы не изменится и картина силовых линий электростатического поля (и само поле тоже). Говорят, что при повороте системы задача переходит сама в себя. 

Если мы найдём конфигурацию силовых линий, удовлетворяющую этому условию, то найдём и единственное решение задачи.
Простая логика подсказывает, то силовые линии электростатического поля направлены вдоль радиуса сфер (центрально-симметричное поле). Величина электрического поля зависит только от расстояния до центра сфер. Во всех других случаях задача и её решение при повороте само в себя не перейдёт.

E  = E(r) * r₀, здесь r₀ - единичный радиус вектор, направленный от центра сфер к точечному заряду.

2) Величина электростатического поля E(r).
Воспользуемся теоремой Гаусса: 
$int int{E} , dS = frac{Q}{epsilon_0}$.
Поток вектора напряжённости электростатического поля через любую замкнутую поверхность пропорционален величине свободного заряда, содержащегося внутри этой поверхности.
В нашем случае удобно взять сферическую поверхность радиусом r (большим чем радиус заряженных сфер). Учтём, что на этой поверхности E(r) = const. Тогда 
$intint{E},dS=E(r)int int{},dS=E(r)Omega=4pi r^2E=frac{Q}{epsilon_0}$
Здесь Ω - площадь выбранной нами cферы.
Тогда имеем:
$E(r) = frac{Q_1+Q_2}{4piepsilon_0 r^2}=k(Q_1+Q2)frac{1}{r^2}$

3) Сила действующая на заряд.
F = qE
Тогда F = qE(r) r₀
$F=k(Q_1+Q2)frac{q}{r^2}$
$F=9*10^9*(40+50)*10^{-9}*(10*10^{-9})/(0.09*0.09)=10^{-3}$
Ответ приведён в ньютонах.

Answer 2

А там где F=k(Q1+Q2)q/r стоит в знаменателе r, разве не r^2?

Answer 3

У меня какого-то х... ответ в ответах 1мН

Answer 4

да. описался. r^2 тащится от площади сферы. численный ответ сейчас пересчитаю. спасибо.

Answer 5

Если r^2 то получится 9 мн, но почему в ответе 1?

Answer 6

Нене все спасибо